Tarea 2
Author:
EmilianoPadilla
Last Updated:
před 10 lety
License:
Creative Commons CC BY 4.0
Abstract:
Mecánica V. tarea 2
\begin
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\begin
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%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
%%% Preamble
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\pretitle{\vspace{-30pt} \begin{flushleft} \HorRule
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\title{Tarea 2} % Title of your article goes here
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\preauthor{\begin{flushleft}
\large \lineskip 0.5em \usefont{OT1}{phv}{b}{sl} \color{DarkRed}}
\author{Padilla Robles Emiliano, } % Author name goes here
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$^{\dagger}$UMDI-Juriquilla, UNAM % Institution of author
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\date{} % No date
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\begin{document}
\maketitle
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\initial{L}\textbf{os ejercicios corresponden a la unidad de est\'atica. La fuerza es un vector y por lo tanto, obedece el \'algebra vectorial. \'Estas son responsables por la resultante de las fuerzas:
$\vec{R}$ = $\sum_i$ $\vec{F_i}$ y la rotaci\'on por la resultante de los torques: $\vec{r}$ = $\sum_i$ $\vec{\tau_i}$ .}
\section{\label{sec:level2}Introducci\'on}
\textcolor{black}{La est\'atica es la rama de la mec\'anica que analiza las cargas y estudia el equilibrio de fuerzas en los sistemas f\'isicos en equilibrio est\'atico, es decir, en un estado en el que las posiciones relativas de los subsistemas no var\'ian con el tiempo. La primera ley de Newton implica que la red de la fuerza y el par neto (tambi\'en conocido como momento de fuerza) de cada organismo en el sistema es igual a cero. De esta limitaci\'on pueden derivarse cantidades como la carga o la presi\'on. La red de fuerzas de igual a cero se conoce como la primera condici\'on de equilibrio, y el par neto igual a cero se conoce como la segunda condici\'on de equilibrio.}
\section{Lista de ejercicios}
\begin{enumerate}
\item La viga AB es uniforme y tiene una masa de 100Kg. Descansa en sus extremos A y B, y soporta las masas como se muestra en la Figura 1. Calcule la reacci\'on de los soportes. \\
\begin{figure}[htbp]
\begin{center}
\includegraphics[width=6cm]{Figviga.png}
\caption{Problema 1}
\label{default}
\end{center}
\end{figure}
\\ \textcolor{Blue}{Operaciones problema 1}
Existen 3 masas presentes en la viga, 50Kg, 100Kg (peso de la viga) y 150Kg, estas masas la multiplicamos por la gravedad $(9.81m/s^2)$, para así poder obtener fuerzas (Newtons).
Lo que resulta: \\
$\vec{F_1}$=50(9.81)= -490.5N\\
$\vec{F_2}$=100(9.81)= -980N\\
$\vec{F_3}$=150(9.81)= -1471.5N \\\\
El signo de menos fue agregado a las fuerzas, puesto que como est\'as tiran hacia abajo (el eje -Y), se les considera negativas. \\
Puesto que el sistema est\'a en equilibrio, sabemos que las fuerzas que aplican los soportes, son iguales a las fuerzas que aplican las masas que tiran hacia abajo debido a la gravedad, es decir:
\begin{equation}
\vec{F_B}+\vec{F_A}=\vec{F_1}+\vec{F_2}+\vec{F_3}
\end{equation}
El torque es igual a $\vec{\tau}=\vec{r}x\vec{f}$.
Si colocamos nuestro punto de referencia en el soporte A, el torque resultante en este punto es dado por la suma de los torques de todas las fuerzas presentes. Esto es igual a la siguiente f\'ormula: \\(Puesto a que el sistema est\'a en equilibrio, la suma es igual a 0)
\begin{equation}
\vec{\tau_A}= (\vec{r_1})(\vec{F_1})+(\vec{r_2})(\vec{F_2})+(\vec{r_3})(\vec{F_3})+(\vec{r_4})(\vec{F_B})=0
\end{equation}
De la ecuaci\'on (2) dos podemos despejar $\vec{F_B}$, lo cual resulta en: \\
\begin{equation}
\vec{F_B}= -\frac{(\vec{r_1})(\vec{F_1})+(\vec{r_2})(\vec{F_2})+(\vec{r_3})(\vec{F_3})}{\vec{r_4}}
\end{equation}\\
Gracias a que la figura 1 nos dice las distancias que hay entre las fuerzas y los soportes, f\'acilmente podemos obtener el valor de $\vec{r_1}$, $\vec{r_2}$, $\vec{r_3}$ y $\vec{r_4}$ (Puesto a que la viga es uniforme y tiene una masa de 100Kg, podemos saber que esta masa esta aplicada justo en el centro de la viga, a 1.5M del soporte A). Las distancias son:\\
$\vec{r_1}$=.5M\\
$\vec{r_2}$=1.5M\\
$\vec{r_3}$=2.5M\\
$\vec{r_4}$=3M\\\\
Sustituyendo los valores de la ecuaci\'on 3, esta resulta en:\\
\begin{equation}
{F_B}= -\frac{(.5M)(-490.5N)+(1.5M)(-981N)+(2.5M)(-1471.5N)}{3M}
\end{equation}
\begin{center}
\framebox[1.1\width]{$\vec{F_B}=1798.5N$}
\end{center}
Teniendo el valor de $\vec{F_B}$, podemos saber el valor de $\vec{F_A}$ despejando $\vec{F_A}$ de la ecuaci\'on (1), de la manera siguiente:
\begin{center}
\begin{equation}
{F_A}= -(\vec{F_1}+\vec{F_2}+\vec{F_3}+\vec{F_B})
\end{equation}
\end{center}
Sustitituyendo los valores, tenemos: \begin{center}
\begin{equation} {F_A}= -(-490.5N -981N -1471.5N +1798.5N)
\end{equation}
\end{center}
\begin{center}
\framebox[1.1\width]{$\vec{F_A}= 1144.5N$}
\end{center}
\item Una escalera de pesoo 200N descansa sobre una pared vertical haciendo un \'angulo de 60° con el suelo. Calcule las fuerzas sobre la escalera en los extremos. Suponga adem\'as, que la escalera tiene rodillos en su extremos superior, de modo que la fricci\'on es drespreciable en ese punto.\\
\begin{figure}[htbp]
\begin{center}
\includegraphics[width=5cm]{FIGESC.png}
\caption{Problema 2}
\label{default}
\end{center}
\end{figure}
\\\\
\textcolor{Blue}{Operaciones problema 2}\\
El peso de la escalera (200N) est\'a aplicado en la mitad de esta, como se muestra en la figura 2, las fuerzas $\vec{F2}$ y $\vec{F3}$ son las fuerzas normales que son ejercidas en el suelo y la pared respectivamente y la $\vec{F_1}$ es la fuerza de fricci\'on. \\
Utilizando las condiciones de equilibrio, sabemos que:\\
\begin{equation}
{F_ix}= -\vec{F_1}+\vec{F_3}=0
\end{equation}
\begin{equation}
{F_iy}= -W + \vec{F2}=0
\end{equation} \\
Por lo tanto:\\
\begin{equation}
{F_1}=\vec{F_3}
\end{equation}
\begin{equation}
W=\vec{F_3}
\end{equation}
Poniendo nuestro punto de referencia en B para que las fuerzas desconocidas $\vec{F_1}$ y $\vec{F_2}$ sean 0, y denominando la longitud de la escalera como "L", obtenemos de acuerdo a las condiciones de equilibrio que las sumas de los torques es igual a 0. C\'omo el torque es igual a $\vec{\tau}=\vec{r}x\vec{f}$, la sumas de los torques de W y de F3 quedan expresados de la siguiente manera:\\
\begin{equation}
\sum\vec{\tau_i}=\vec{\tau}W+\vec{\tau}F3=0
\end{equation}
Lo cual es igual a:
\begin{equation}
\sum\vec{\tau_i}= W(\frac{1}{2}L cos60°)-\vec{F_3}(L sin60)=0
\end{equation}
Despejando $\vec{F_3}$, la ecuaci\'on resultante es:
\begin{equation}
\vec{F_3}= \frac{W cos60}{2 sen60} = \frac{200Ncos60}{2sin60}
\end{equation}\\
Esto nos da como resultado que: \\
\begin{center}
\end{center}
Sabiendo el valor de $\vec{F_3}$, podemos utilizar las igualdades de las ecuaciones 9 y 10, para obtener $\vec{F_1}$ y $\vec{F_2}$.\\
Por lo tanto:
\begin{center}
\framebox[1.1\width]{$\vec{F_1}=\vec{F_3}=57,73N$}\\
\framebox[1.1\width]{$W=\vec{F_2}=200N$}
\end{center}
\end{enumerate}
\section{\label{sec:level2}Conclusiones}
Despu\'es de haber estudiado y analizado diferentes ejemplos reales de equilibrio, podemos llegar a la conclusi\'on de que en todo cuerpo, en todo momento y a cada momento est\'an interactuando diferentes tipos de fuerza, las cuales ayudan a los cuerpos a realizar determinados movimientos o, a mantenerse en estado de equilibrio, ya sea est\'atico o din\'amico, y el analizar estas fuerzas y movimientos, nos permite encontrar la soluci\'on a varios problemas que se presentan a lo largo de nuestra vida cotidiana.
\begin{thebibliography}{X}
\bibitem{Resnick} \textsc{Halliday} y \textsc{Resnick},
\textit{fundamentos de F\'isica Vol. 1}, 6ta edici\'on, CECSA, M\'exico, D.F. 2004.
\end{thebibliography}
\end{document}